Чехол на угловой диван жаккард и кресло безразмерные, натяжные чехлы на угловой диван еврочехол Бежевый, цена 2199 грн
Чехол на угловой диван жаккард и кресло безразмерные, натяжные чехлы на угловой диван еврочехол Бежевый EvibuХотите защитить мебель от износа?
Одевайте чехлы за 5 минут!
Это идеальное решение за минимальные деньги.
Цвета: серый, бежевый, зеленый, бордовый, коричневый
Размер: 300 х 150 см. на 5 подушек. Растягивается до 4 м 50 см.
Размеры и комплектация:
Чехол на диван 1 шт:
Общая длина дивана — от 3 м до 4,5 м.
Высота дивана — до 1,1 м.
Подлокотники шириной — до 35 см.
Не имеет значения с какой стороны у вас угол
Чехол на кресло 1 шт:
Ширина и глубина посадочного места — до 80 см.
Высота спинки от посадочного места — до 80 см.
Высота подлокотников — до 45 см.
Ширина подлокотников — до 45 см.
Валики — фиксаторы входят в комплект.
Этот элегантные набор чехлов помогут защитить вашу мебель от износа, дадут ей вторую жизнь и просто значительно украсят ваш интерьер. Они являются универсальными натяжными чехлами, отлично садятся и принимают форму любой мебели.
Ткань не только покрывают мебель но и создает эффект обивки.
Очень красивая и приятная на ощупь жаккардовая ткань.
Состав ткани: Хлопок 40%, Полиэстер 60%.
Очень элегантный орнамент.
Страна производитель: Турция Evibu.
Особенности ткани- жаккардовый с рисунком:
— эластичная ткань, которая подходит для разных моделей мебели;
— не деформируется и не выцветает;
— не просвечивается;
— износостойкая;
— не требует глажки.
В комплект входят фиксаторы, которыми можно надежно закрепить чехол на вашей мебели. Их нужно вставить между спинкой и сиденьем. Так вы фиксируете чехол в одном положении, это не позволит ему съезжать и терять форму.
Приятная, качественная ткань:
натуральная — содержание хлопка 40%;
прекрасно облегает и покрывает мебель;
очень мягкая, плотная и эластичная ткань;
защитит мебель от износа, шалостей детей и домашних животных;
преобразит ваш интерьер за 5 минут;
сохраняет цвет после многократных стирок;
выглядит как обивка;
проста в уходе — можно стирать в машинке при 30-40 градусах, глажка не требует глажки.
Накидка на мягкий уголок и кресло натяжные, безразмерные чехлы на угловые диваны и кресло жатка Кофейный, цена 1529 грн
Накидка на мягкий уголок и кресло натяжные, безразмерные чехлы на угловые диваны и кресло жатка Кофейный Разные цвета
Хотите защитить мебель от износа?
Одевайте чехлы за 5 минут!
Это идеальное решение за минимальные деньги.
Цвета: натуральный, зеленый, бежевый, кофейный, коричневый, сиреневый, медовый, темно серый
Эти элегантные наборы чехлов помогут защитить вашу мебель от износа, дадут ей вторую жизнь и просто значительно украсят ваш интерьер. Они являются универсальными натяжными чехлами, отлично садятся и принимают форму любой мебели.
Защитный, натяжной чехол на диван и два кресла из эластичной ткани крэш. Не только покрывают мебель но и создает эффект обивки.
Состав ткани: Полиэстер 60% лайкра 40%.
Страна производитель: Турция
Особенности ткани- крэш:
— эластичная ткань, которая подходит для разных моделей мебели;
— не просвечивается;
— износостойкая ткань;
— не требует глажки.
Гофрированная, качественная ткань:
прекрасно облегает и покрывает мебель;
очень мягкая, плотная и эластичная ткань;
защитит мебель от износа, шалостей детей и домашних животных;
преобразит ваш интерьер за 5 минут;
сохраняет цвет после многократных стирок;
проста в уходе — можно стирать в машинке при 40 градусах, не требует глажки.
Чехлы на диван и кресло с юбкой.
Чехол на диван -1 шт.
Размеры:
Чехол в разложенном виде растягивается до 4,5 м.
Чехол на стандартный угловой диван с подлокотниками.
Чехлы на кресла -1шт.
Размеры:
● Ширина и глубина посадочного места 70-80 см.
● Высота спинки кресла от посадочного места 70-80 см.
● Высота подлокотников 35-45 см.
● Ширина подлокотников 25-35 см.
● Высота оборки 35 см.
выбираем с юбкой на 3-местные и двухместные, на прямые и угловые диваны, на резинке и другие модели
Чехлы на диванОбзор видов
В продаже есть различные чехлы для мягкой мебели.
Их выбирают, учитывая личные предпочтения, а также площадь помещения и ее дизайн.
Накидки на диваны бывают нескольких видов:
- изделия, которые шьют по индивидуальному заказу;
- еврочехлы;
- изделия без подлокотников;
- чехлы на резинке;
- фрагментарные накидки;
- модели с юбкой или с оборкой.
Кроме того, чехол может быть съемный или натяжной.
Индивидуальный пошив будет стоить несколько дороже. Также при заказе изделия следует учитывать, что его изготовление потребует больше времени, чем при выборе товара в магазине. При индивидуальном заказе необходимо тщательно измерить параметры диванчика и указать их.
Еврочехол представляют собой ткань с прорезиновой нитью, в состав которой входят натуральные волокна, также в составе может быть эластан, акрил или полиэстер, благодаря которым готовое изделие принимает нужную форму.
Натуральное хлопковое волокно, имеющееся в составе, делает чехол приятным на ощупь и комфортным для тела. Благодаря эластичности такого материала его удобно надеть на диван. В процессе работы на нем не будут собираться складки или заломы.
Такое покрытие не мнется, не стирается и не выцветает под воздействием ярких солнечных лучей.
Продают еврочехлы уже в готовом для использования виде, в разных цветовых сочетаниях. За такими изделиями несложно ухаживать, их можно не гладить, так как производятся модели из эластичной ткани. При желании или необходимости изделие гладят с изнаночной стороны.
В продаже есть немало универсальных накидок, которые имеют стандартную форму и размер. По желанию можно приобрести два варианта комплектов и менять их по мере загрязнения.
Нередко покупатели приобретают только чехол для подлокотников, считая эти места наиболее подверженными загрязнениям и стиранию. Чехол для подлокотников будет не только оберегать мебель от потертостей, но и служить предметом декора. Чтобы такая накидка стала декоративным элементом, можно пришить на ткань аппликацию, ленты или иной декор по желанию.
Перед приобретением или заказом изделия нужно учесть, что есть разные способы креплений, разнообразные модели и стили. Так, актуальными являются стили: авангард, хай-тек, прованс, кантри или лофт.
Стилю авангард присуща мягкая мебель замысловатой формы. Чехлы для изделий необычной формы могут быть с использованием принтов или надписей, а также оригинальных рисунков и декоративных элементов.
Для помещений, оформленных в стиле лофт, чаще выбирают очень простые чехлы, без оборок и иных декоративных элементов.
Стилю хай-тек присуще наличие современной мебели с хромированными деталями, строгой конструкции. Для данного стиля больше подойдет более плотный материал без рисунка или орнамента. Чехлы обычно выбирают в холодных тонах.
Материалы и цвета
Накидку на диван изготавливают из очень плотных износостойких тканей. Такой материал надежно защищает мебель от пыли и загрязнений, к тому же за изделием просто ухаживать. При выборе ориентируются на то, в каком стиле оформлено помещение, также учитывают цвет мебели и текстиля.
Велюр
Велюр представляет собой мягкую и бархатистую ткань.
В составе такого материала есть хлопковая нить, шерсть и синтетические волокна.Флок
Нередко можно услышать иное название данного материала, его именуют заменителем бархата. Данный материал очень приятен на ощупь, он может легко принять форму мебели.
Микрофибра
Жаккард
Жаккард почти на 80 процентов состоит из натуральных нитей.
При производстве изделий из жаккарда используется льняные и шерстяные нити, хлопок и полиэстер. Особенность жаккардовых изделий в том, что специальная резинка обеспечивает эластичность изделия. Жаккард больше подходит для комнаты, оформленной в классическом стиле.
Кожа
Очень практичный материал, который прослужит долго. Мебель надежно защищена, а в случае загрязнений достаточно протереть поверхность влажной тряпочкой.
Фланелевый стрейч
Эта ткань имеет эффект сжатия.
Она может легко растянуться, при этом приняв нужную форму.
Хлопок
Хлопок представляет собой дышащий материал. Такое изделие не вызывает аллергию, что очень важно для людей, имеющих подобные проблемы. Покрывала прослужат длительный срок. Даже после многоразовой стирки материал не потеряет свой первоначальный вид, но он может пострадать под воздействием кошачьих коготков.
Цвет чехлов на диван может быть самым разным, но чаще выбирают изделия спокойных оттенков. Актуальны немаркие модели, а также однотонные изделия либо с абстрактным или иным геометрическим рисунком.
Выбор рисунка, орнамента или цвета накидки не менее важен, чем выбор подходящего материала. При грамотном сочетании оттенка и тона жилое помещение будет выглядеть более выразительным и благородным.
На массивную модель мебели не стоит приобретать накидку с мелким рисунком, иначе он будет теряться на общем фоне.
Крупный орнамент будет зрительно утяжелять небольшую по размеру комнату, а пестрый рисунок будет немного раздражать.
Крупный орнамент будет зрительно утяжелять небольшую по размеру комнату, а пестрый рисунок будет немного раздражать.Размеры
Выбирая чехлы на диван, важно знать размер мягкой мебели. Мерки нужно снимать с широких частей изделий, какими являются сидение со спинкой.
- Универсальным считается размер изделия на диван 140х200 см. Для таких двухместных моделей, размер спинки которых составляет 140 см, выбирают чехол от 1,2 м до 1,6 м.
- На 3-местный мягкий диванчик выбирают накидки размером от 1,6 до 2,5 м.
- Размеры накидок для модульных вариантов либо угловых конструкций будет составлять 5,5 метра.
При необходимости можно заказать накидку на диванчик размером в 130 см или иным нестандартным размером.
Также можно приобрести безразмерные еврочехлы, которые могут подойти для П-образных и Г-образных конструкций.
Производители выпускают варианты накидок для диванов-ракушек или бединге, в них юбка накидки красиво свисает, что придает особый шарм и создает уют. Также можно найти модели для прямых диванов, без спинки, уголков или диванов-книжек.
Как выбрать?
При выборе чехла на классическую модель дивана либо на угловую модель, рассматривают материал, из которого сделано изделие, его расцветку и рисунок, а также определяют нужную длину, которая должна быть выше пола на несколько сантиметров. Выбор длины изделия на прямой или на раскладной диван зависит от того, в какой комнате будет стоять мягкая мебель, а также то, кто будет располагаться на нем.
Выбирая покрытие, нужно знать габариты мягкой мебели. При покупке еврочехлов следует посмотреть на упаковку, где указаны размеры, до которых растягивается текстиль.
При недостатке нужной информации стоит обратиться к консультанту, который поможет определиться с выбором, зная модель.
Как надевать?
Существует два вида покрывал на мебель, это еврочехол и накидка. Последнюю надеть на мебель очень легко. Достаточно разместить ее на поверхности и затем тщательно распрямить по периметру.
Надеть же еврочехол на мягкую мебель немного сложней, поэтому работу лучше проводить вдвоем. Следует начать натягивать со спинки, постепенно продвигаясь к сиденью и попутно расправляя изделие.
Чаще всего производители выпускают свою продукцию с подробной инструкцией, как правильно одеть чехол. Если самостоятельно надеть еврочехол нет возможности, можно попросить это сделать курьеров, которые доставляют изделие.
О том, как надеть чехол на диван без подллокотников, смотрите в следующем видео.
YUER Чехол для офисного кресла Съемный чехол S Полиэстер Роскошный
Чехол YUER для офисного кресла Съемный S Чехол из полиэстера Роскошный Чехол YUER на офисный стул Съемный S Полиэстеровый чехол Luxury bellabellasandiego.com, Кресло, Полиэстер, Домашняя кухня, Товары для домашнего декора, Чехлы, Чехол, YUER, / decemdentate1139131.html, S, Офис, $ 9, стул, чехол, съемный bellabellasandiego.com, кресло, полиэстер, домашняя кухня, товары для домашнего декора, чехлы, чехол, YUER, / decemdentate1139131.
html, S, Office, 9 долларов США, стул, чехол, съемный 9 долларов США Чехол для офисного стула YUER Чехол для кресла Полиэстер, съемный S Домашняя кухня Товары для домашнего декора Чехлы для офисного кресла YUER Чехол для офисного кресла, съемный S Полиэстеровый чехол Роскошный чехол для офисного стула YUER за 9 долларов Съемный чехол для кресла YUER Полиэстер Съемный S Дом Кухня Товары для домашнего декора Чехлы
$ 9
YUER Чехол на стул для офиса, чехол для кресла, полиэстер, съемный S
- ✔ ОТЛИЧНЫЙ МАТЕРИАЛ —— 92% полиэстер + 8% спандекс.Этот чехол для офисного кресла изготовлен из полиэстера и спандекса, мягкий и дышащий, приятный для кожи и удобный, эластичный и пыленепроницаемый, прочный и пригодный для стирки.
- ✔ РАЗМЕР ПРОДУКТА —— Ширина спинки стула: 38-52 см (15-20,5 дюймов). / Высота спинки стула: 36-52 см (14,2-19,7 дюйма). / Ширина подушки сиденья стула amp; Длина: 38-52 см (15-20,5 дюйма). Пожалуйста, проверьте размер чехла на кресло перед покупкой.
- ✔ УКРАШЕНИЕ amp; PROTECTOR —— Этот чехол для офисного кресла придаст вашему старому поврежденному или некрасивому креслу новый красивый вид.И может продлить срок службы вашего стула, защитив его от грязи, пыли, пищевых пятен, пролития, царапин и других повреждений.
- ✔ ПРОСТОТА ИСПОЛЬЗОВАНИЯ amp; СТИРАЕМОСТЬ —— Эластичный материал и эластичный дизайн краев удерживают этот чехол на стул устойчивым и хорошо сидящим, вы можете легко и быстро установить и снять его со стула. Можно стирать вручную или в машине
- ✔СОДЕРЖИМОЕ УПАКОВКИ —— 1 шт. X чехол для спинки стула + 1 шт. X чехол для подушки сиденья стула (НЕ включает СТУЛ и другие предметы).Этот чехол на стул можно использовать дома, в офисе, в гостинице, книжном магазине, библиотеке и в других повседневных случаях.
YUER Чехол на офисное кресло Чехол для кресла Полиэстер Съемный S
Ниже перечислены препринты и окончательные исправленные статьи, опубликованные за последние 30 дней.
04 ноя 2021
Круговорот фосфора в верхних водах Средиземного моря (круиз PEACETIME): относительный вклад внешних и внутренних источниковЭльвира Пулидо-Виллена, Карин Дебёф, Кахина Джауди, Франс Ван Вамбек, Стефани Баррильон, Андреа Дольоли, Анн Петренко, Винсент Тайландье, Франк Фу, Тифани Гайяр, Софи Гуаско, Сандра Нюниж, Сильвен Триан 30003
Biogeosciences, 18, 5871–5889, https: // doi.org / 10.5194 / bg-18-5871-2021, https: //doi.org/10.5194/bg-18-5871-2021, 2021
Краткое содержание03 ноя 2021
Воздействие цветения юго-восточного Мадагаскара на океанический сток CO 2Николя Метцль, Клэр Ло Монако, Коралин Лесерр, Селин Ридам, Джонатан Фин, Клод Миньон, Марион Гелен и Ти Тайет Транг Чау
Biogeosciences Discuss., Https://doi.org/10.5194/bg-2021-283, https://doi.org/10.5194/bg-2021-283, 2021
Препринт на рассмотрении для BG (обсуждение: открыто, 0 комментариев)
Краткое содержание03 ноя 2021
Биологическая фиксация азота в моделях CMIP6Тарака Дэвис-Барнард, Сёнке Заеле и Пьер Фридлингштейн
Биогеонауки Обсудить. , https://doi.org/10.5194/bg-2021-290,https://doi.org/10.5194/bg-2021-290, 2021
Препринт на рассмотрении для BG (обсуждение: открыто, 0 комментариев)
Краткое содержание01 ноя 2021
Сокращение выбросов CO 2 торфяников с помощью мероприятий по повторному заболачиваниюДжим Бунман, Мариет Маргарета Хефтинг, Корин Джулия Аннетт ван Хьюстеден, Мерит ван ден Берг, Якобус ван Хьюстеден, Жиль Эркенс, Рул Мелман и Ипе ван дер Вельде
Обсудить биогеонауки, https: // doi.org / 10.5194 / bg-2021-276, https: //doi.org/10.5194/bg-2021-276, 2021
Препринт на рассмотрении для BG (обсуждение: открыто, 0 комментариев)
Краткое содержание29 октября 2021 г.
Полевой масштаб CH 4 Эмиссия в субарктическом болоте с неоднородным статусом таяния вечной мерзлотыПатрик Чакомец, Ютта Холст, Томас Фрибург, Патрик Крилл, Никлас Ракос, Наташа Клюн, Пер-Ола Олссон, Ларс Эклунд, Андреас Перссон и Янне Ринне
Biogeosciences, 18, 5811–5830, https: // doi. org / 10.5194 / bg-18-5811-2021, https: //doi.org/10.5194/bg-18-5811-2021, 2021
29 октября 2021 г.
Паметеризация реакции субарктической европейской растительности на ключевые экологические переменные для оценки озонового рискаСтефани Фальк, Ане В. Фоллснес, Ауд Б. Эриксен, Лиза Эмберсон, Конни О’Нил, Фроде Стордал и Терье Корен Бернтсен
Обсудить биогеонауки, https://doi.org/10.5194/bg-2021-260, https://doi.org/10.5194/bg-2021-260, 2021
Препринт на рассмотрении для BG (обсуждение: открыто, 1 комментарий)
Краткое содержание29 октября 2021 г.
Контроль за окислением нитрита в верхних частях Южного океана: выводы из экспериментов по зимней кинетике в индийском сектореМхлангабези Мдутяна, Таня Маршалл, Синь Сун, Джессика М.Бургер, Сэнди Дж. Томалла, Бесс Б. Уорд и Сара Э. Фосетт
Biogeosciences Discuss., Https://doi.org/10.5194/bg-2021-280, https://doi.org/10.5194/bg-2021-280, 2021
Препринт на рассмотрении для BG (обсуждение: открыто, 0 комментариев)
Краткое содержание26 октября 2021
Фотосинтетическая активность девонских фораминиферЗофия Дубицкая, Мария Гаевская, Войцех Козловский, Памела Халлок и Иоганн Хохенеггер
Biogeosciences, 18, 5719–5728, https: // doi.
org / 10.5194 / bg-18-5719-2021, https: //doi.org/10.5194/bg-18-5719-2021, 2021
22 октября 2021 г.
Влияние атмосферных отложений на биогеохимические циклы в олиготрофной океанской системеФранция Ван Вамбек, Винсент Тайландье, Карин Дебёф, Эльвира Пулидо-Виллена, Жюли Динаске, Аня Энгель, Эмилио Мараньон, Селин Ридам и Сесиль Гие
Biogeosciences, 18, 5699–5717, https://doi.org/10.5194/bg-18-5699-2021, https://doi.org/10.5194/bg-18-5699-2021, 2021
Краткое содержание21 октября 2021 г.
Оценка денитрификации и разложения по трем биогеохимическим моделям с использованием лабораторных измерений N 2 , N 2 O и CO 2Балаж Гросс, Рейнхард Уэлл, Рене Дечоу, Ян Реент Кестер, Мохаммад Ибрагим Халил, Симона Мерл, Андреас Роде, Бьянка Цимер, Аманда Матсон и Хонгсинг Хэ
Biogeosciences, 18, 5681–5697, https: // doi.org / 10.5194 / bg-18-5681-2021, https: //doi.org/10.5194/bg-18-5681-2021, 2021
Краткое содержание 20 октября 2021 г.
Лина Текентруп, Мартин Г. Де Кауве, Эндрю Дж. Питман, Дэниел С. Голл, Ванесса Хаверд, Атул К. Джайн, Эмили Йотцьер, Эцуши Като, Себастьян Линерт, Даника Ломбардоцци, Патрик К. МакГуайр, Джо Р. Мелтон, Джулия EMS Набель, Джулия Понграц, Стивен Ситч, Энтони П. Уокер и Сёнке Заеле
Biogeosciences, 18, 5639–5668, https: // doi.org / 10.5194 / bg-18-5639-2021, https: //doi.org/10.5194/bg-18-5639-2021, 2021
Краткое содержание20 октября 2021 г.
Сервировочная тарелка для десертов с мороженым: Стеклянная чашка для кексов, пудинг с фруктамиЭнн Шукнехт, Бумсук Сео, Александр Кремер, Сара Асам, Клемент Атцбергер и Ральф Кизе
Biogeosciences Discuss., Https://doi.org/10.5194/bg-2021-250, https://doi.org/10.5194/bg-2021-250, 2021
Препринт на рассмотрении для BG (обсуждение: открыто, 0 комментариев)
Краткое содержание 20 октября 2021 г.
Петри Киуру, Марьо Палвиайнен, Тия Грёнхольм, Маарит Райвонен, Лукас Коль, Винсент Гаучи, Иньяки Урзайнки и Ари Лорен
Биогеонауки Обсудить., https://doi.org/10.5194/bg-2021-259,https://doi.org/10.5194/bg-2021-259, 2021
Препринт на рассмотрении для BG (обсуждение: открыто, 0 комментариев)
Краткое содержание20 октября 2021 г.
Изменение растительности субарктической тундры при деградации вечной мерзлоты: влияние на круговорот минеральных элементов в листьяхЭлизабет Моклет, Янник Агнан, Кэтрин Херст, Артур Монхонваль, Бенуа Перейра, Обри Вандурен, Маэль Виллани, Джастин Ледман, Меган Тейлор, Бриана Л. Ясински, Эдвард А.Г. Шур и Софи Опфергельт
Biogeosciences Discuss., Https://doi.org/10.5194/bg-2021-263, https://doi.org/10.5194/bg-2021-263, 2021
Препринт на рассмотрении для BG (обсуждение: открыто, 0 комментариев)
Краткое содержание 20 октября 2021 г.
Карис Дж. Макфарлейн, Хизер М. Трокмортон, Джеффри Х. Хейкоп, Брент Д. Ньюман, Александра Л.Хеджпет, Мариса Н. Репаш, Томас П. Гильдерсон и Кэти Дж. Уилсон
Biogeosciences Discuss., Https://doi.org/10.5194/bg-2021-272, https://doi.org/10.5194/bg-2021-272, 2021
Препринт на рассмотрении для BG (обсуждение: открыто, 1 комментарий)
Краткое содержание18 октября 2021 г.
Обзоры и обобщения: Состав и характеристики роющих животных в зависимости от климатического и экологического градиента, ЧилиКирстин Уберникель, Хайме Писарро-Арая, Сусила Бхагаватула, Леандро Паулино и Тодд А.Элерс
Biogeosciences, 18, 5573–5594, https://doi.org/10.5194/bg-18-5573-2021, https://doi.org/10.5194/bg-18-5573-2021, 2021
Краткое содержание18 октября 2021 г.
Поздняя неогеновая эволюция современного глубинного планктона Флавия Босколо-Галаццо, Эми Джонс, Том Данкли Джонс, Кэтрин А.
Крайтон, Бриджит С. Уэйд и Пол Н. Пирсон
Biogeosciences Discuss., Https://doi.org/10.5194/bg-2021-230, https://doi.org/10.5194/bg-2021-230, 2021
Препринт на рассмотрении для BG (обсуждение: открыто, 0 комментариев)
Краткое содержание14 октября 2021 г.
Вышитые Simhomsen дорожки на стол Синко де Майо для мексиканского таунхаусаКейт Э.Эшли, Ксавье Кроста, Йохан Этурно, Филиппин Кампань, Гарри Гилкрист, Утман Ибрахим, Сара Э. Грин, Сабина Шмидт, Иветт Элей, Гийом Массе и Джеймс Бендл
Biogeosciences, 18, 5555–5571, https://doi.org/10.5194/bg-18-5555-2021, https://doi.org/10.5194/bg-18-5555-2021, 2021
Краткое содержание14 октября 2021 г.
Прогнозирование динамики мангровых лесов по градиенту засоления почвы с использованием индивидуальной модели растительности, связанной с гидравликой растенийМасая Ёсикай, Такаши Накамура, Ремпей Сува, Сахадев Шарма, Рене Роллон, Дзюн Ясуока, Рёхей Эгава и Кадзуо Надаока
Биогеонауки Обсудить.
, https://doi.org/10.5194/bg-2021-255,https://doi.org/10.5194/bg-2021-255, 2021
Препринт на рассмотрении для BG (обсуждение: открыто, 4 комментария)
Краткое содержание13 октября 2021 г.
Пятна эпизодической субдукции в западной части северной части Тихого океана, идентифицированные по данным буев-буев BGC-ArgoШуанглин Чен, Марк Л. Уэллс, Руй Синь Хуан, Хуэйцзе Сюэ, Цзинюань Си и Фэй Чай
Biogeosciences, 18, 5539–5554, https://doi.org/10.5194/bg-18-5539-2021, https://doi.org/10.5194/bg-18-5539-2021, 2021
Краткое содержание13 октября 2021 г.
Концентрация морского льда влияет на растворенные органические газы в канадской АрктикеЧарел Воль, Анна Э.Джонс, Уильям Т. Стерджес, Филип Д. Найтингейл, Брент Эльс, Брайан Дж. Баттерворт и Минси Ян
Biogeosciences Discuss., Https://doi.org/10.5194/bg-2021-252, https://doi.org/10.5194/bg-2021-252, 2021
Препринт на рассмотрении для BG (обсуждение: открыто, 3 комментария)
Краткое содержание 11 октября 2021 г.
Таня Дж. Р. Липпманн, Мишель Х. ин ‘т Зандт, Натали Н.Л. Ван дер Путтен, Фрик С. Бушерс, Марк П. Хиджма, Питер ван дер Фельден, Тим де Гроот, Зикарло ван Алдерен, Уве Х. Мейзель, Кэролайн П. Сломп, Хельге Ниманн, Майк С. М. Джеттен, Хан А. Дж. Долман, и Корнелия У. Велте
Biogeosciences, 18, 5491–5511, https://doi.org/10.5194/bg-18-5491-2021, https://doi.org/10.5194/bg-18-5491-2021, 2021
Краткое содержание08 октября 2021
Обилие и морфотипы кокколитофориды Emiliania huxleyi в южной Патагонии по сравнению с соседними океанами и фьордами Северного полушарияФрансиско Диас-Росас, Катарина Альвес-де-Соуза, Эмилио Аларкон, Эдуардо Меншель, Умберто Э.Гонсалес, Родриго Торрес и Петер фон Дассов
Biogeosciences, 18, 5465–5489, https://doi.org/10.5194/bg-18-5465-2021, https://doi.org/10.5194/bg-18-5465-2021, 2021
Краткое содержание CC BY 4.
0Оценка надежной связи в традиционных коллекторах и коллекторах тяжелой нефти: пример из месторождения тяжелой нефти Сенлак, Западный Саскачеван | Конференция SPE Канады по нетрадиционным ресурсам
Оценка межскважинных соединений может предоставить важную информацию для управления резервуаром путем определения потоков, барьеров и дисбалансов нагнетания.Метод на основе индекса продуктивности нескольких скважин (MPI) — это недавно разработанный инструмент для определения межскважинной связи на основе данных по нагнетанию / добыче. Ранее метод MPI хорошо работал при тестировании на нескольких синтетических примерах в идеальных условиях. В этой статье мы показываем применение этого метода на примере месторождения тяжелой нефти Сенлак в Саскачеване.
Неидеальные, но общие условия, такие как недоступность забойных насосов для нагнетания и добывающих насосов, а также кратковременные и частые остановки производителей, могут иметь большое влияние на результаты метода MPI.
Используя сходство метода MPI и другой процедуры оценки связности, модели емкости (CM), мы определяем новый параметр связности, который менее чувствителен к неидеальным условиям. Резкие изменения коэффициента подвижности на месторождениях тяжелой нефти по-прежнему влияют на производительность модели, но, применяя динамический индекс продуктивности для нескольких скважин, мы уменьшаем эту проблему. Временное отключение производителей в пределах интервала отбора проб также приводит к менее точной оценке параметров связности и дебитов.Применяя эквивалентную модель кожи и формулу средней скорости, мы можем решить эту проблему.
По сравнению с параметрами подключения, определенными в предыдущих исследованиях, параметр, определенный здесь, является более надежным и менее чувствительным к конкретным обстоятельствам, которые являются обычными в полевых условиях. Предлагаемая в этой статье динамическая модель помогает нам более точно моделировать случаи с переменными коэффициентами мобильности.
Применение предложенных здесь модификаций улучшает соответствие между прогнозируемой и фактической добычей.Используя новые параметры связности в Сенлаке, мы наблюдали хорошее соответствие между картой связности и геологическими особенностями коллектора.
Процедуры и модификации, описанные в этом документе, позволяют нам более эффективно использовать метод MPI в полевых случаях с обычными неидеальными условиями, включая заводнение тяжелой нефтью. Нечувствительность модели к изменяющимся условиям скважины обеспечивает более универсальный инструмент для анализа промысловых данных. Более того, если мы решим использовать CM вместо MPI, мы обнаружим, что использование информации из MPI может принести пользу применению CM.Применяя эти подходы, мы можем получить более надежное понимание неоднородности коллектора и быстрое прогнозирование характеристик коллектора для оптимизации заводнения.
| a | Удельная поверхность, м −1 | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| A 902 | площадь или поперечное сечение канала, м 2 | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| b | ширина канала, м | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| c | Концентрация, моль -6 9015 9022 9222 c 0 | начальная концентрация, мольмоль −1 | |||||||||||||||||||||||||||||||||||
| c A0 | начальная концентрация компонента A, мольмоль −1 63 | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
теплоемкость, Дж кг −1 K −1 | |||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| C м | коэффициент смешения, безразмерный | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| C R, th | коэффициент термического сопротивления, безразмерный | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| CFI | Инвертор со спиральным потоком 6 | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
гидравлический диаметр, м | |||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| d C | Диаметр змеевика, м | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| D | 2 9022 9022 Коэффициент диффузии, м 9022 | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| Da I | Damköhler число первого рода | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| Da II | Damköhler число второго типа | 6 ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| Dn | Номер декана r, безразмерный | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| e | Число Эйлера = 2. | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| E a | Энергия активации, Дж моль −1 | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| h | Коэффициент теплоотдачи, Вт / м K222 9022-2 90 1 | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| h tot | общий коэффициент теплоотдачи, Вт / м −2 K −1 | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| h | 902 высота канала,м | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| (- Δ H R ) | энтальпия реакции, Дж кг −1 | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| k R | коэффициент скорости реакции −3 9022 | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| L | длина канала, м | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
массовый расход, кг с −1 | |||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| м 90 197 | Порядок реакции, безразмерный | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| N | Отношение времени реакции и охлаждения, безразмерный | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| Nu | Nusselt 902 9019 9019 9019 9019 безразмерный | Шаг змеевика, м | |||||||||||||||||||||||||||||||||||
| Δ p | Потеря давления, Нм −2 | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| ПВХ | поливинилхлорид | 9019 9019 9019 9019 периметр, м||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| Pr | Число Прандтля, безразмерное | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| R | универсальная газовая постоянная, Дж моль −1 K | термическое сопротивление, м 2 K / W 902 22-1 | |||||||||||||||||||||||||||||||||||
| Re | Число Рейнольдса, безразмерное | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| s | толщина стенки, м | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| , безразмерный | |||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| S ‘ | потенциал тепловыделения, безразмерный | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| т ч | шкала времени теплопередачи, с | Шкала времени пребывания, с | |||||||||||||||||||||||||||||||||||
| t R | Шкала времени реакции, с | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| T | Температура, K63 | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
начальная температура, К | |||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| T c | температура охлаждения, K | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| T * | торсионное число, безразмерное | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| Δ Tatic ad | |||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| Δ T ′ | безразмерный рост температуры | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| U V | объемный коэффициент теплоотдачи, Вт м −3 K −1 −3 K −1 9022 Объем реактора, м 3 | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
объемный расход, м 3 с −1 | |||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| , м 3 | |||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| w | Скорость, мс −1 | 902 26||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| x | шкала длины, м | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| X | конверсия химической реакции, безразмерная | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| Y | |||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| α | Качество смешивания, безразмерный | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| γ | Фактор Аррениуса, безразмерный | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| 3 9 − | 902|||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| ν | кинематическая вязкость, м 2 с −1 | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| λ f | коэффициент трения канала, безразмерный 9019 9019 9019 9019 9019 9019 9019 | теплопроводность жидкости, Вт м −1 К −1 | |||||||||||||||||||||||||||||||||||
| λ Вт | теплопроводность материала стенки, Вт м −1 K −1 | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| ζ | коэффициент потери давления | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| ρ | Плотность, кгм −3 | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| σ | стандартное отклонение | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| 0197 | |||||||||||||||||||||||||||||||||||||
компонент A | |||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| b | пузырь | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| diff | диффузионный | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| f | 902 902 9022 9022 | 902 9022 | |||||||||||||||||||||||||||||||||||
| ч | гидравлический или теплопередающий | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
внутренний или компонент i | |||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| м | смешивание | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
макс. исходное состояние | |||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| ST | прямая труба | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| W | стенка |
718(PDF) Параметрическое исследование ветроохлажденных эквивалентных температур с помощью безразмерного стационарного анализа Отчетный ветер 1
скорости, U
rep
, см. значения, опубликованные метеорологическими службами
, которые обычно измеряются на высоте
над уровнем земли 10 м.«Эффективная» скорость ветра, U
eff
,
— это скорректированные значения, которые учитывают пограничный слой в
, который обычно используется людьми. Из множества вариантов
для этой корректировки в данном исследовании используется поправка
, примененная при выводе «новой» температуры охлаждения ветром —
(Bluestein and Osczevski 2002), а именно:
U
eff
¼ 2
=
3 U
rep
þ 1:34 м
=
с (10)
Значения на рис.
4 рассчитаны для теплопроводности ткани
k
t
= 0,535 Вт / м K, диаметра ткани 0,18 м, угла
= 50 ° и для диапазона температур окружающей среды
от 230 до 280 K. Как недавно было показано Shitzer
(2005), изменения h из-за температуры окружающей среды
во всем этом диапазоне довольно малы, т.е. около 3%. Таким образом, для этой величины
и для Bi представлены
усредненных по температуре значений.Такая же практика повторяется во всех последующих
примерах.
Для оценки WCET требуется дополнительный параметр:
Bi
спокойный
(см. Уравнение 6). Как указано выше, этот безразмерный параметр
представляет так называемую «спокойную» или эталонную среду
, в которой влияние ветра незначительно
, и, следовательно, WCET соответствует фактической температуре окружающей среды
. Значения скорости ветра, предлагаемые для этого «штиля»
, находятся в диапазоне от 1 до 1.
От 34 м / с (3 мили в час, Osczevski и
Bluestein 2005) до 1,78 м / с (4 мили в час, ASHRAE 1997).
Если принять первое значение для демонстрационных целей,
возможны два сценария: (1) «тихие» ветровые условия
полностью определяются пешеходом, идущим со скоростью 1,34 м / с в условиях
, в остальном безветренная среда, и (2 ) «Спокойный» ветер составляет
, представленный двумя третями сообщенного значения, т. Е.
0,89 м / с, почти то же самое, что и для «эффективного» ветра
(Ур.10). Коэффициенты конвективной теплопередачи рассчитываются по формулам
. 8 и 9 для этих сценариев: 20,04 и
12,67 Вт / м
2
K, в результате чего Bi
спокойный
= 3,37 и 2,13,
соответственно. Эти значения теперь используются для оценки
WCET, результаты для которых перечислены в таблице 1.
Можно видеть, что для заданной скорости ветра 20 м / с h
rep
и h
eff
отличаются всего примерно на 14.
4% (см. Также рис. 4), в то время как
скорости ветра, которые использовались для их расчета, отличаются на
примерно на 26,6%. Это указывает на неотъемлемую нелинейность в
этой корреляции (уравнение 8). Модуль Био ведет себя аналогично
, поскольку он линейно зависит от коэффициента конвективной теплопередачи
. Далее следует отметить, что на значения WCET
в еще меньшей степени влияет выбор
, генерирующего скорость ветра. Во всех показанных случаях разница
между WCET
сообщила
и WCET
эффективная
составляет около 0.5 ° C,
с более низкими значениями, относящимися к более высокой скорости ветра,
, как ожидалось. Аналогичная тенденция, с разницей примерно
0,8 ° C, наблюдается в отношении влияния теплопроводности ткани
на результаты в этом примере.
Однако совсем другой эффект приписывается значению
, заданному для «штилевого» ветра, Bi
штиль
.
Здесь наблюдается 5 ° C
различий между значениями WCETs,
явно свидетельствует о доминировании этого параметра в их определении
.
Эффекты изменения угла между направлением ветра
и положением на поверхности кожи, в котором h составляет
, показаны на рис. 5. Можно видеть, что для малых углов
(0 –20 °), что соответствует измерениям, выполненным в точке
(точка торможения) или близко к направлению ветра, значения
практически нечувствительны к углу. Для измерений
, выполненных под большими углами, влияние ветра
на поверхностные потери тепла снижается, что проявляется в
меньших значениях h.Эта тенденция определяется выражением
в скобках уравнения. 8, диктуя кубический распад h
с увеличением углов от точки застоя.
Другие корреляции для коэффициентов конвективной теплоотдачи могут не включать такую зависимость (Shitzer 2005).
Когда влияние изменения этого угла на WCET проверяется на
при скорости ветра 20 м / с и других параметрах
, как указано выше, полученные значения равны –15.
65 ° C и -14,4 ° C
для углов 0 ° и 60 ° соответственно. Это означает, среди прочего,
, довольно низкую чувствительность результатов к
вариациям этого параметра, до такой степени, что
можно рассматривать как имеющую лишь незначительную значимость.
Наконец, эффекты изменения фактора в формуле. 10 являются предшествующими
, представленными на рис. 6. Подобно результатам на рис. 4, замена
на более низкий коэффициент при определении «эффективной» скорости ветра
вызывает уменьшение модуля Био.В показанном диапазоне и
для скорости ветра 20 м / с, как указано выше, WCET рассчитываются для изменения
от -14,55 ° C до -15,32 ° C для коэффициентов 0,5 и
0,8 соответственно. Это, опять же, указывает на низкую чувствительность результатов
к данному параметру.
Заключение
Стационарный анализ теплопроводности в полом цилиндре
, обменивающимся теплом на его внешней поверхности за счет конвекции
с холодной и ветреной средой, составляет
Таблица 1 Эквивалентные температуры охлаждения ветром (WCET) для скорость ветра 20 м / с, температура окружающей среды -10 ° C, угол = 50 ° и диаметр ткани
0.
18 м
k
ткань
Вт / м K Bi
спокойный
h
rep
Вт / м
2
KBi
rep
WCET
rep
реп °
eff
Вт / м
2
KBi
eff
WCET
eff
° C
0,535 3,37 59,98 10,09 −15,55 51,37 8,64 −15,04
−15,55 51,37 8,64 −15,04 −15,55 51,37 8,64 −15,04 −15,55 51,37 8,64 −15,04 −15,55 −1,42,13 −20,4 −16,18 10,80 −15.762,13 −21,09 −20,63
«Новый» WCET = −23,5 ° C
Подстрочные индексы eff и rep обозначают эффективные и заявленные значения, соответственно
221
Глобальное и опорное удержание и структура пьедестала при безразмерном сканировании столкновений низкой -треугольная плазма H-моды в JET-ILW
% PDF-1.4 % 1 0 объект > >> эндобдж 5 0 объект / В ловушке / Ложь >> эндобдж 2 0 obj > ручей
Фрассинетти
0 0,0 595,276 841,89]
/ Тип / Страница
>>
эндобдж
16 0 объект
>
/ Шрифт>
/ ProcSet [/ PDF / Text]
/ Свойства>
/ XObject>
>>
/ Повернуть 0
/ Большой палец 161 0 R
/ TrimBox [0,0 0,0 595,276 841,89]
/ Тип / Страница
>>
эндобдж
17 0 объект
>
/ Шрифт>
/ ProcSet [/ PDF / Text]
/ Свойства>
/ XObject>
>>
/ Повернуть 0
/ Большой палец 227 0 R
/ TrimBox [0,0 0,0 595,276 841,89]
/ Тип / Страница
>>
эндобдж
18 0 объект
>
/ Шрифт>
/ ProcSet [/ PDF / Text]
/ Свойства>
/ XObject>
>>
/ Повернуть 0
/ Большой палец 330 0 R
/ TrimBox [0.0 0,0 595,276 841,89]
/ Тип / Страница
>>
эндобдж
19 0 объект
>
/ Шрифт>
/ ProcSet [/ PDF / Text]
/ Свойства>
/ XObject>
>>
/ Повернуть 0
/ Большой палец 337 0 R
/ TrimBox [0,0 0,0 595,276 841,89]
/ Тип / Страница
>>
эндобдж
20 0 объект
>
/ Шрифт>
/ ProcSet [/ PDF / Text]
/ Свойства>
/ XObject>
>>
/ Повернуть 0
/ Большой палец 392 0 R
/ TrimBox [0,0 0,0 595,276 841,89]
/ Тип / Страница
>>
эндобдж
21 0 объект
>
/ Шрифт>
/ ProcSet [/ PDF / Text]
/ Свойства>
/ XObject>
>>
/ Повернуть 0
/ Большой палец 467 0 R
/ TrimBox [0.
0 0,0 595,276 841,89]
/ Тип / Страница
>>
эндобдж
22 0 объект
>
/ Шрифт>
/ ProcSet [/ PDF / Text]
/ Свойства>
/ XObject>
>>
/ Повернуть 0
/ Большой палец 504 0 R
/ TrimBox [0,0 0,0 595,276 841,89]
/ Тип / Страница
>>
эндобдж
23 0 объект
>
/ Шрифт>
/ ProcSet [/ PDF / Text]
/ Свойства>
/ XObject>
>>
/ Повернуть 0
/ Большой палец 552 0 R
/ TrimBox [0,0 0,0 595,276 841,89]
/ Тип / Страница
>>
эндобдж
24 0 объект
>
/ Шрифт>
/ ProcSet [/ PDF / Text]
/ Свойства>
/ XObject>
>>
/ Повернуть 0
/ Большой палец 615 0 R
/ TrimBox [0.0 0,0 595,276 841,89]
/ Тип / Страница
>>
эндобдж
25 0 объект
>
/ Шрифт>
/ ProcSet [/ PDF / Text]
/ Свойства>
/ XObject>
>>
/ Повернуть 0
/ Большой палец 680 0 R
/ TrimBox [0,0 0,0 595,276 841,89]
/ Тип / Страница
>>
эндобдж
26 0 объект
>
/ Шрифт>
/ ProcSet [/ PDF / Text]
/ Свойства>
/ XObject>
>>
/ Повернуть 0
/ Большой палец 703 0 R
/ TrimBox [0,0 0,0 595,276 841,89]
/ Тип / Страница
>>
эндобдж
27 0 объект
>
/ Шрифт>
/ ProcSet [/ PDF / Text]
/ Свойства>
/ XObject>
>>
/ Повернуть 0
/ Большой палец 730 0 R
/ TrimBox [0.
0 0,0 595,276 841,89]
/ Тип / Страница
>>
эндобдж
28 0 объект
>
/ Шрифт>
/ ProcSet [/ PDF / Text]
/ Свойства>
/ XObject>
>>
/ Повернуть 0
/ Большой палец 782 0 R
/ TrimBox [0,0 0,0 595,276 841,89]
/ Тип / Страница
>>
эндобдж
29 0 объект
>
/ Шрифт>
/ ProcSet [/ PDF / Text]
/ XObject>
>>
/ Повернуть 0
/ Большой палец 892 0 R
/ TrimBox [0,0 0,0 595,276 841,89]
/ Тип / Страница
>>
эндобдж
30 0 объект
>
/ Шрифт>
/ ProcSet [/ PDF / Text]
/ XObject>
>>
/ Повернуть 0
/ Большой палец 962 0 R
/ TrimBox [0,0 0,0 595,276 841.@ ߧ P1 ~! Z, 1> K) i`JУсиление всплеска за счет излучения сингулярности в многопоточных потоках
Многопоточные потоки 13 повсеместно возникают в средах (например, с ударными волнами 14,15 и струи 16 в астрофизической и лабораторной плазме 14,17 ). Сходящиеся потоки могут привести к катастрофическим изменениям характеристик среды, например: образование быстро движущихся сингулярностей, таких как долгоживущие всплески плотности, устойчивые к возмущениям.
Их существование, универсальность и структурная устойчивость объясняются теорией катастроф 18,19 . В различных физических средах элементарные компоненты могут излучать бегущие волны. Мы предполагаем, что в такой среде высокая концентрация и синхронизм сингулярностей приводят к конструктивной интерференции излучаемых бегущих волн, создавая усиление всплеска излучением сингулярностей (BISER), рис. 1a. Это излучение исходит из областей, размер которых намного меньше излучаемой длины волны Λ E .Он является как пространственно, , так и временным, когерентным, если фаза излучаемой волны является непрерывной функцией координат и / или импульсов излучателя. Это условие выполняется, например, когда элементарные излучатели возбуждаются (возбуждаются) внешним полем, пространственный масштаб которого больше Λ E . Результирующая интенсивность излучения масштабируется квадратично 20 с количеством элементарных излучателей в сингулярности, в отличие от линейного масштабирования интенсивности некогерентного излучения от фона.
Если сингулярность движется с релятивистской скоростью, соответствующей фактору Лоренца γ , ее излучение ограничивается узким углом порядка 1/ γ в направлении движения, смещается в сторону более коротких волн 21 , λ E ~ Λ E /2 γ , и становится не менее γ 4 раза интенсивнее 20,22 . Существенно, что особенность состоит из непрерывно протекающих через нее элементарных излучателей.В этом отношении он принципиально отличается от случая компактного сгустка 23 , который состоит из таких же элементарных эмиттеров. Далее, в отличие от сгустка частиц, сингулярность определяется многопотоковым потоком и имеет нелокальный характер. В обоих случаях конструктивно интерферируют только волны, излучаемые из места наивысшей плотности.
Формирование сингулярности (всплеска плотности) и соответствующее всплесковое усиление испускаемого излучения.
( a ) Многопоточный сходящийся поток, состоящий из элементарных излучателей, в конечном итоге формирует всплеск плотности, способный генерировать всплеск когерентного излучения. ( b ) В эксперименте лазерный импульс ближнего инфракрасного диапазона распространяется в плазме, создавая пики плотности, которые производят рентгеновские лучи, которые собираются оптической системой формирования изображений и регистрируются пластиной LiF. ( c ) Пик плотности появляется в многопотоковом потоке электронов, оттесненных лазерным полем (моделирование PIC). ( d , e ), Модель многопоточного течения, в которой поперечное смещение электронов формирует области высокой концентрации, соответствующие катастрофам плотности — точечным выступам и складкам.
Лазерная плазма — идеальная среда для реализации и изучения эффекта BISER в лаборатории в контролируемых условиях. Для ясности здесь мы описываем, как BISER объясняет предыдущие эксперименты 10,11 , где среда представляет собой лазерную плазму, а бегущие волны — электромагнитные.
Ультра-интенсивный лазер быстро ионизирует вещество, создавая релятивистскую плазму 24 , в которой возникают многопоточные потоки и сингулярности, например, при продольном 25 и поперечном обрушении 26 нелинейных волн Ленгмюра 27,28 . Когда сильно сфокусированный лазерный импульс распространяется в плазме с низкой плотностью, рис. 1b, он толкает электроны, образуя полость в электронной плотности и головную волну 29 , рис. 1c. Получающееся в результате поперечное смещение электронов, рис. 1d, создает сингулярности плотности различной размерности, рис. 1e, которые видны как всплеск плотности и резкие границы стенки полости и головной волны.Из-за модуляции, налагаемой лазером в масштабе длины волны лазера, рис. 1c, пик плотности колеблется, испуская высокочастотное электромагнитное излучение 10,11 в конусе вокруг своего вектора скорости, аналогично релятивистскому колебательному электрическому излучению. обвинение. Примечательно, что особенности плотности устойчивы к лазерной модуляции, потому что они соответствуют структурно устойчивым катастрофам 18,19 .
Резкие очертания стенки полости и головной волны, рис.1в, соответствуют кратным катастрофам. Пик плотности соответствует катастрофе каспа более высокого порядка на стыке двух складок. Возвышение находится на линии, окружающей лазерный импульс, в отличие от обрыва поперечной волны 26 , который создает сингулярности в конце первого периода волны Ленгмюра. Линейно поляризованный лазерный импульс сильно толкает электроны вдоль оси поляризации, создавая более высокую концентрацию и более сильную модуляцию электронов в двух противоположных точках на линии возврата.Поскольку интенсивность излучения при конструктивной интерференции квадратично зависит от числа электронов, эти две точки представляют собой самые сильные излучатели.
Эксперимент
Мы реализовали BISER во взаимодействии между мультитераваттным фемтосекундным лазером, дополнительный рисунок 1, с расчетным пиковым излучением в диапазоне от до 0 ≈ 6 × 10 19 до 2 × 10 20 Вт / см 2 и сверхзвуковая струя гелия с электронной плотностью от n e ≈ 1.
4 × 10 19 до 6 × 10 19 см −3 , с использованием мягкой рентгеновской диагностики с высоким пространственным разрешением, дополнительные рисунки 2–5. Мы последовательно использовали два детектора: спектрограф, оснащенный рентгеновской ПЗС-матрицей с задней подсветкой (дополнительный рисунок 2), и тепловизор, оснащенный пластиной LiF (дополнительный рисунок 3). Угол приема этих детекторов, конус ± 5 ° вокруг центрального угла 13 ° по отношению к направлению распространения лазера, определялся с помощью многослойного зеркала нормального падения («визуализирующая оптика» на рис.1б).
Используя способность спектрографа считывать показания при каждом лазерном выстреле, мы выполнили обзор взаимодействия лазера и плазмы, варьируя энергию лазерного импульса, давление газовой струи и положение лазерного фокуса внутри газовой струи. В широком диапазоне экспериментальных условий, указанных выше, мы наблюдали когерентное мягкое рентгеновское излучение, всегда исходящее от точечных излучателей.
Яркость этих излучателей на много порядков превышала яркость фоновой лазерной плазмы. В оптимальных условиях это излучение наблюдалось в ~ 90% выстрелов.Самое яркое излучение соответствовало двум излучающим областям, показанным как яркие пятна на дополнительном рисунке 2e, в плоскости, перпендикулярной направлению наблюдения. Расстояние между излучающими областями составляло от 10 до 20 мкм. Они располагались вдоль плоскости поляризации лазера, как и предсказывает теория.
Спектры точечных излучателей состояли из гармоник высокого порядка оптической частоты, рис. 2а, б. Гармоники не всегда разрешались, что могло быть связано либо с одиночным выбросом во временной области 8 , либо с расфокусировкой, потому что даже смещение положения источника на несколько десятков мкм в направлении наблюдения привело бы к размытию спектрального изображения. и соответствующее более низкое спектральное разрешение.В спектрах гармоник были видны два различных типа модуляции, рис. 2. Модуляции с периодом ~ 1 эВ представляли собой гребенку оптических гармоник, связанную с последовательностью аттосекундных импульсов, рис.
2c, как показано ниже в разделе «Моделирование». Модуляции с большим масштабом (от ~ 5 до ~ 10 эВ) были вызваны пропускной способностью спектрографа, дополнительный рисунок 4a.
Свойства сингулярных эмиттеров. ( a ) Спектры двух точечных излучателей, полученные за один выстрел (эксперимент).( b ) На вставке более подробно показана гармоническая структура. ( c ) Временная структура гармонического импульса, демонстрирующая последовательность аттосекундных импульсов (моделирование PIC). ( d ) Самый сильный аттосекундный импульс в цуге (c) длительностью 170 ас. Красная линия показывает 150-аттосекундный импульс с ограниченной полосой пропускания, оцененный по экспериментальному спектру в диапазоне от 60 до 90 эВ, панель (а).
Угловое распределение мягкого рентгеновского излучения измерялось с помощью спектрографа в сильно расфокусированном режиме, когда сферическое зеркало отображало плоскость, расположенную в нескольких миллиметрах ниже по потоку от источника, а не сам источник.
В этом случае положение пикселя на ПЗС-матрице соответствовало углу наблюдения, а не положению в исходной плоскости (пространстве объекта). Точная калибровка углового масштаба была выполнена с использованием тени параллельной опорной сетки с периодом 150 мкм пропускающей решетки, дополнительный рисунок 2b. В плоскости поляризации лазера внеосевое излучение обычно достигало 10–13 °, а в некоторых кадрах превышало 18 °, край внешнего зеркала. Полное расхождение, оцененное по этим данным, составило 20–30 °, что соответствует небольшому размеру источника.В перпендикулярной плоскости типичное расхождение составляло 10 °.
Энергия импульса и абсолютное число фотонов в спектрах мягкого рентгеновского излучения были оценены с использованием расчетной отражательной способности зеркала, которая согласовывалась с измерениями на нескольких длинах волн 30 , измеренным пропусканием фильтров 31 , расчетной эффективностью пропускающей решетки 32,33 , а КПД и выигрыш ПЗС предоставляются производителем.
Таким образом была получена пропускная способность спектрографа (дополнительный рисунок 4а).На дополнительном рисунке 5 представлен спектр в абсолютных единицах более сильного излучателя импульса, показанного на рисунке 2a и дополнительном рисунке 2. Энергия, излучаемая под углом приема и наблюдаемым спектральным диапазоном от 60 до 100 эВ, составляла до ~ 100 нДж, что соответствует до ~ 10 10 фотонов.
Поскольку размер пикселя ПЗС в спектрографе не позволял достичь достаточно высокого пространственного разрешения, мы установили экспериментальные параметры, соответствующие самому сильному мягкому рентгеновскому излучению, и использовали Imager для получения изображений излучателей с высоким разрешением, рис.3. Более сильный эмиттер показан на дополнительном рисунке 3b. Определение его размера, по-видимому, 1,5 мкм на 0,8 мкм, было ограничено несовершенством системы визуализации. Однако заметные полосы, видимые в коридоре, дополнительный рисунок 3b, предполагают, что поперечный размер был значительно меньше.
Действительно, моделирование распространения с помощью физической оптики обеспечило консервативную оценку поперечного размера источника не более 100 нм; для больших размеров моделирование показало гораздо более слабые размытые полосы.Для сравнения, начальный размер лазерного пятна составлял около 10 мкм, дополнительный рисунок 1b, в то время как некогерентное плазменное излучение наблюдалось из области 0,5 мм, дополнительный рисунок 2c.
Сингулярные излучатели, обнаруженные в эксперименте. Покадровое изображение, создаваемое на пластине LiF фотонами с энергией от 60 до 100 эВ. Сплошными линиями показаны линии вдоль светлых пунктирных линий.
Излучение было пространственно и временно когерентным, о чем свидетельствуют пространственные и спектральные полосы, рис.3 и 2б соответственно. Подчеркнем, что эффект распространения (теорема ван Читтерта-Цернике) 34 не может объяснить пространственную когерентность нашего точечного источника.
Изображение на рис. 3 сформировано фокусирующим зеркалом, расположенным на расстоянии r = 286 мм от источника. Тонкие полосы на рис. 3 и линия на дополнительном рис. 3b показывают, что весь луч, отраженный зеркалом, был пространственно когерентным. Обсуждаемые выше измерения углового распределения мягкого рентгеновского излучения показали, что размер освещаемой области зеркала находился в диапазоне от D = 20 до 48 мм (полная ширина зеркала).Для центральной длины волны λ E = 15 нм эффект когерентности распространения становится применимым (условие дальнего поля) только на расстоянии r ~ D 2 / λ E > 20 км, что на много порядков больше, чем расстояние в эксперименте. Таким образом, полосы на изображении появляются из-за когерентности источника, а не из-за распространения. Это принципиально отличается от типичного эксперимента по фазовому контрасту с некогерентным источником, где достаточно только локальной когерентности, а ширина когерентности обычно составляет D ~ 0.
01 до 0,1 мм, а r ~ 1 м. Хотя полосы на фазово-контрастном изображении локально появляются в ближнем поле, то есть для несфокусированного луча, они не появляются, если фокусируется излучение из области, превышающей ширину когерентности.
Моделирование частиц в ячейке
Мы выполнили моделирование методом частиц в ячейке (PIC) интенсивного лазерного импульса, распространяющегося в плазме с параметрами, близкими к параметрам эксперимента, рис. 4, дополнительные рисунки 6–10 и Дополнительные фильмы M1 – M3.
Рисунок 4 Моделирование PIC. Вверху: лазерный импульс, представленный кривыми энергетической освещенности Вт 0 в единицах I R = 2 × 10 18 Вт / см 2 , распространяется в неоднородной плазме, обозначенной электронной плотностью n e (синий, в упаковках по n кр = 1,7 × 10 21 см −3 ).
Внизу: освещенность Вт H высокочастотного электромагнитного поля с энергией фотонов от 60 до 90 эВ, испускаемого между углами от 8 ° до 18 ° (что соответствует углу приема в эксперименте) с наложенной кривой электронной плотности n e / n кр = 0,008. Время между панелями 270 фс.Самая правая панель соответствует центру жиклера.
При моделировании лазерный импульс распространялся в плазме; его талия уменьшилась, а его яркость увеличилась из-за релятивистской самофокусировки. Лазерный импульс отталкивал электроны в сторону (от оси лазера), создавая почти пустую полость в электронной плотности и исходящую головную волну (верхние строки на рис. 4 и дополнительном рис. 6). Электростатический потенциал резонатора тянул фоновые электроны поперек оси лазера.Когда полость была закрыта так, что потоки электронов распространялись друг через друга, мы наблюдали процесс, называемый опрокидыванием поперечной волны (TWB) 26 .
Взаимопроникающие поперечные потоки этих электронов образовывали характерный контур (складывание), обозначенный на дополнительном рисунке 6 как TWB. Позже произошло обрушение продольной волны 25 , что привело к инжекции электронного сгустка 35 в полость (крайняя правая панель верхнего ряда на дополнительном рисунке 6).
Пик электронной плотности образовался в том месте, где головная волна оторвалась от стенки резонатора, рис. 4, верхняя рамка 2 nd . Размер пика составлял 14 нм по полной ширине на половине максимума (FWHM), дополнительный рисунок 7. Для пиковой плотности расчетное расстояние между частицами составляло ~ 1 нм, что намного меньше длины волны мягкого рентгеновского излучения, наблюдаемого в наших экспериментах. выполнение необходимых условий для конструктивного вмешательства. Спайк продвинулся вперед, попадая в области с большей амплитудой лазерного импульса, где он начал излучать высокочастотное излучение в виде коротких серий импульсов, рис.
4, нижние рамки.
Электромагнитное поле лазерного импульса формировало распределение плотности, модулированное длиной волны лазера, вблизи пика плотности, как показано на рис. 4. В каждый момент времени распределение плотности обновлялось электронами, которые не были возмущены до того, как лазерный импульс достиг их. Таким же образом пик плотности в каждый момент времени состоял из разных электронов, поэтому его движение определялось изменением свойств электронного потока. Поскольку поток электронов модулировался лазерным полем, именно это поле в конечном итоге определило видимое движение пика плотности.
Движение электронов в лазерном поле было существенно нелинейным из-за высокой интенсивности лазера. Электронный поток модулировался лазерным импульсом колебательно с периодом, соответствующим несущей частоте лазерного импульса. Когда ускорение электрона достигло максимума, его излучение было наиболее интенсивным. Соответственно, конструктивная интерференция излучения всех таких электронов, протекающих через всплеск плотности, давала короткий (аттосекундный) высокочастотный когерентный электромагнитный импульс в соответствии с концепцией BISER.
Такие импульсы испускались каждый период лазерной волны до тех пор, пока пик плотности не покидал область сильного поля лазерного импульса, как это видно в нашем моделировании. Периодичность излучения коротких импульсов создает гармоники, общая длительность которых определяется динамикой всплеска плотности в области сильного поля и эволюцией лазерного импульса вблизи точки самофокусировки.
С изменением направления движения пика плотности соответственно изменилось и направление его выброса. Образованный таким образом рентгеновский прожектор освещает детектор в пределах его угла приема в определенное время.Оба электронных пика испускали высокочастотное излучение под относительно широким углом вокруг оси лазера, что приводило к появлению двух точечных источников, видимых в угле приема тепловизора и спектрографа.
Электромагнитное поле, видимое около электронного сгустка 35 , инжектированное в полость (рис. 4, справа; также на крайних правых панелях дополнительного рисунка 6) в основном не испускалось, то есть не преобразовывалось в бегущую волну, потому что оно было поле, связанное с электрическим зарядом и током сгустка 36 .